мостей позволяет сделать вывод о том, что в достаточно широком интервале значений радиуса втулки Ri собственные длины волн азимутально-неоднородных видов колебаний слабо зависят от ширины зазора d.

0,8 а/н 0,1

Рис. 5.3. Зависимость собственных длин волн различных видов колебаний тороидального резонатора от ширины зазора

Рис. 5.4. Зависимость собственных длин волн различных видов колебаний тороидального резонатора от радиуса втулки

Программа AZIMUTH использовалась также для исследования различных видов колебаний в кольцевом двухзазорном резонаторе бегущей волны полоскового типа (рис. 5.5). Результаты этих исследований приведены в табл. 5.5, где указаны собственные длины волн н волновые сопротивления для видов колебаний, отличающихся числом длин волн, укладывающихся по окружности резонатора (т), и числом вариаций поля вдоль оси zip). Волновое сопротивление рассчитывалось на линии г = с.

Виды колебаний с р = 0 имеют синфазные напряжения в зазорах резонатора, а с р = 1-противофазные. Результаты расчетов показывают, что волновое сопротивление противофазных видов колебаний больше, чем синфазных, что можно объяснить меньшим значением

Таблица 5.5

Результаты расчета параметров кольцевых резонаторов бегущей волны

Рис. 5.5

Рис. 5.5. Двухзазорный кольцевой резонатор полоскового типа:

/6=0,873; с/*=0,509; а/* = 0,073; 1/Ь=0М г^/Ь=0,073

Рис. 5.6. Зависимость собственных волновых чисел синфазного и противофазного видов колебаний двухзазорного кольцевого резонатора от числа вариаций поля по азимуту:

/) d/6=0,109; 2) d/b=0,m -р=0;---р=1

емкости центрального проводника. Спектр собственных частот синфазных колебаний с различным т существенно не эквидистантный (рис, 5,6), что свидетельствует о сильной дисперсии в полосковой линии, возбуждающейся на высшем типе волны.

В то же время спектр частот противофазных видов колебаний, которым соответствует волна Г-типа в полосковой линии, практически эквидистантный. Наибольшие отклонения от линейной зависимости объясняются дисперсией, возникающей за счет изгиба проводников.

5.2. РАСЧЕТ МНОГО,ЗАЗОРНЫХ ЭС МЕТОДОМ СОБСТВЕННЫХ ФУНКЦИИ

Рассмотрим много-зазорную ЭС, состоящую из .V резонаторов У<**, связь между которыми осуществляется через поверхности раздела (рис. 5.7). На форму

оболочки каждого резонатора (объема) У' и поверхностей раздела никакие ограничения не налагаются. Искомое поле в объеме У** представим в виде разложения по его собственным функциям.

-N--г -г

I I I

Ю

Р и с. 5.7. С-хемы многозазорного (а) и двухзазорного (б) резонаторов:

V -ячейки ((?-нечетное); V -1 -элементы связи

Для объема с нечетным номером д

Для объе.ма с четным номером q

(5.30)

(5.31>

Эти поля удовлетворяют уравнениям Максвелла на собственных частотах ЭС со:

(5.32) (5.33)

(5.34) (5.35)

ЕС) = Е' +>; П ) = Н<9+1 на DC\ тде DC) и DC)-поверхности, через которые осуществляется связь У-ч) с объемами VC-) и соответственно. Собственные функции ЕС), НС), Е' , Н< удо-

rot Е< ) = - icuixH*; rot НО г= ШЕС) с граничными условиями:

[п,Е< 1=:0 на SW;

н' ) = на DC);