Распределенная линия длиной d. В соответствии с уравнениями (7.4.14)

Zn = Z22=-/ZoCtg-,

Zi2 = 21= - /Zo cosec

Фиг. XI.6. Симметричное Т-образное звено. Поэтому на основании уравнений (XI.5) имеем

[Л] =

2яй

/Zo sin

cos-

к h

Фиг. XI.7. Линия передачи длиной d.

В частном случае, когда d = K/4,

О /Zo Zo О

(XI.25)

(XI.25)

Сл:ел а, изображенная на фиг. 4.4.10, а. Разомкнутый rfa конце отрезок линии длиной А,/8 и с характеристической проводимостью Yob имеет входную проводимость Ye. Согласно равенству (1.3.25)

запишем

n = /roBtg = /FoB,

(XI.26)

а в соответствии с выражением (XI.21)

1 О

[Л]. = [Л]з =

Выше было показано [см. выражение (XI.25], что в случае четвертьволновой линии матрица передачи равна

(XI.27) /Гол О

Таким образом, на основании уравнения (XI.20) матрица [А] полной цепи записывается в виде

lAh =

[А]е =

О

1 о

JYoB I

О Гол jYoA О -Yob/Yoa I/Yoa

j (Yqa - Yob/Yoa) - Yob/Yoa где в соответствии с (XI. 13)

А=-Yob/Yoa, В = /Го/П.л,

(4.4.27а)

так как 01 = 02 = 0-

D= -YobYoa,

5. Использование матрицы типа [А] для определения фазового сдвига

В гл. 7 было показано, что фазовый сдвиг в четырехполюснике, характеризуемом матрицей [Z], можно найти из уравнения (7.2.7)

Zi 1 -\~ Zoo cos9 = -iy-

* Таким образом, на основании уравнений (XI.4) имеем

A + D cos ф = - .

(XI.28) (XI.28)

Если сложный четырехполюсник состоит из нескольких одинаковых звеньев, то уравнение (XI.28) оказывается более простым и удобным, так как Zh, Zgo и Z12 легко вычисляются по уравне-

ниям (7.4.12). Но если звенья различны, то предпочтение следует отдать уравнению (XI.28).

Например, полный фазовый сдвиг в двух П-образных звеньях, изображенных на фиг. XI.8 (параллельные элементы одинаковы,

СЮ-

Ф и г. XI.8. Каскадное включение двух П-образиых звеньев с различными значениями Zg.

а последовательные различны), равен

cos фполн = 2 cos ф1 cos ф2 - 1.

(XI. 29)

Это выражение получено путем вычисления матрицы 1Л] олн по уравнениям (XI.20) и (XI.23) с последующей подстановкой величин А и D в уравнение (XI.28).

КРУГОВАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДЛЯ ВОЛНЫ ТИПА TJSio в ПРЯМОУГОЛЬНОМ ВОЛНОВОДЕ

Согласно уравнениям (1.2. Г), составляющие магнитного поля основной волны ТЕю в прямоугольном волноводе равны

W = + Л± - sin - гЯсо(Т7+Ф±), - а а

Я, = - /Л± cos gJ(a.*TV+4>±).

(XII.1) (XII.2)

Если амплитуду составляющей Я^ произвольно принять равной единице, то

Я, = ±/4!siпiЯo.*тvг+Ф±),

я, = cos - gJ>TV+ P±).

(ХП.З) (XII.4)

Существуют две симметричные плоскости и х^, в которых Нг\ = \Нх \ и, следовательно, поле Я имеет круговую поляризацию

Фиг. XII.1. Плоскости круговой поляризации магнитного

(приложение VII). Положение этих плоскостей можно найти, приравнивая амплитуды составляющих (ХП.З) и (XII.4)

лх лх - sin-= COS-

И находя корни полученного уравнения

Vi = -arctg

2 (XII.6)

X2 = a - xi.

Вектор Н имеет следующие направления круговой поляризации, если смотреть в положительном направлении вдоль оси у.

падающая юлна

поляризация

правая поляризация

отраженная волна

правая поляризация

поляризация

Таким образом, в данной плоскости каждому направлению распространения волны соответствует определенное направление круговой поляризации. С другой стороны, каждому направлению поляризации соответствует определенное направление распространения волны.

ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ ДЛЯ РЕЗОНАТОРОВ И ВОЛНОВОДОВ

1. Возмущающая неоднородность внутри полого резонатора

Рассмотрим полый резонатор с вакуумным наполнением, имеющий резонансную частоту соо и объем V, в котором отсутствуют источники возмущений и в каждой точке которого определены ноля

Фиг. XIII.1. Резонатор с возмущающей неоднородностью.

Ео и Но. Диэлектрическая и магнитная проницаемости равны соответственно бо и Ро-

Заполним небольшой объем Ш внутри резонатора средой с параметрами е и р. Резонансная частота изменяется до величины со. Поля в каждой точке усложнившейся системы обозначим через Е и Н.

Для любой точки внутри невозмущенного резонатора уравнения Максвелла записываются следующим образом:

rot Но = /сОобоЕо, rotEo= -/сооРоНо-

(XIII.1) (XIII.2)

При наличии источника возмущений они принимают вид

rotH = /coeoE вне ДУ, (XIII.3)

rot Н = /соеЕ rot Е = - /мроН rot Е = - /(орН

внутри ДУ, вне ДУ, внутри IsV.

(XIII.3) (XIII.4) (XIII.4)